Уравнение неразрывности потока. Рассмотрим уста­новившееся движение жидкости в каком-либо русле пе­ременного сечения при атмосферном давлении {рис. 4). Выберем в пен два произвольных сечения /—/ и II—//, нормальные к осп потока. Обозначим через щ, v₂— ско­рости и an, <а₃—живые сечения потока. Примем стенки русла абсолютно жесткими, тогда:

 <V2<B2= ... =Q=const.                    (11)

Это уравнение называется уравнением неразрывно­сти, или уравнением постоянства расхода.

Уравнение Бернулли дли лотока жидкости. Выберем в потоке жидкости в русле переменного сечения (рис, 5) два произвольных сечения I—I и II—II нормальных к оси потока (v_u v₂—средние скорости потока, Z[, г₂— положения центров сечений относительно линии сравне­ния 0—0).

В центры сечений поставим пьезометры, в них жид­кость поднимается на высоты     —    и   —

т             7

определят гидростатические давления в сечениях. Кро­ме гидростатического   давления,   поток жидкости обла-

дает и скоростным напором:  в сечения  I—I—   —-     и

g

При движении жидкости от сечения I—I к II—И произойдет потеря энергии потока, равная 2ft_m, затра­ченная им на преодоление трения, возникающего между